声衰减系数（符号 α）描述超声波在介质中传播时能量衰减的快慢。声阻抗读的是单个界面上的反射，声衰减读的是穿透一整条路径后的剩余能量——这既决定了它擅长什么，也决定了它怎么失效。
定义
声压幅值随距离指数衰减：
A(x) = A₀ e−αx
其中 x 为路径长度。α 的单位是奈培每米（Np/m），工业上更常用分贝每米（dB/m）。换算关系：1 Np/m = 8.686 dB/m。
两种机理，不是一种
总衰减是两个物理上不同的效应之和，而正是这个区分让该方法有用：
- 吸收通过流体的粘滞与热损耗把声能变成热。它是载液的属性，随频率升高而增大。
- 散射是声波遇到悬浮颗粒后能量偏离接收方向。它取决于颗粒浓度、颗粒尺寸与波长之比，以及颗粒与液体之间的密度和压缩性差异。
浆液中散射项占主导，且在相当宽的范围内随固含量单调上升。对射式超声仪表（如 PS7010）标定的就是这条单调关系。
频率与粒度为什么重要
散射行为按颗粒尺寸 d 与波长 λ 之比分区：
- d « λ（瑞利区）：散射随频率急剧上升，低频下细颗粒几乎「看不见」。
- d ≈ λ：过渡区，响应最强，同时对粒度分布变化也最敏感。
- d » λ：几何区，散射趋于平缓，主要取决于投影面积。
由此得出一条用户必须知道的结论：声衰减的标定与做标定时的粒度分布绑定。如果磨矿细度发生实质变化——换矿体、磨机工况波动、筛网更换——即便质量浓度没变，浓度读数也可能漂移。这不是缺陷，是物理规律；也正因如此，这类仪表通常用现场实液标定，而不是用参比流体。
气泡在这里为什么格外致命
气泡既强散射又会共振。接近共振时，气泡呈现的声学截面远大于其几何尺寸，因此远低于百分之一的含气率就可能把整条传播路径「吃掉」，接收信号趋近于零。这就是对射式仪表要求低气泡工况的原因，也是有条件时应选在脱气点之后或静压较高位置的原因。
路径长度是一个设计变量
接收能量随路径长度指数下降，所以管径不是自由参数。路径过短，浓度分辨力差，因为信号几乎不变；路径过长，高浓度时接收信号沉入噪声。这正是对射式仪表有明确管径上限（PS7010 为 DN50 ~ DN500）而反射式没有的原因。
什么时候选衰减法而不是阻抗法
| 工况 | 更合适 |
|---|---|
| 不能开孔／没有停机窗口 | 衰减法（外贴） |
| 管径大于 DN500 | 阻抗法 |
| 已知有夹带气泡 | 阻抗法 |
| 磨矿细度波动大 | 阻抗法 |
| 衬里管或非金属管 | 取决于管壁，订货前先问 |
| 临时安装或试用 | 衰减法（外贴） |
外贴的优势是实打实的，且常常起决定作用：不开孔、不停产，位置选错还能挪。最后这点比听上去重要——安装位置不当，是投用第一周效果不理想的最常见原因。